Cours de Physique : Méc
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Catégories :Categories: Cours et Formulaires TI-82+/83+/84, Cours et Formulaires TI-76/82Stats/83, Cours et Formulaires TI-82
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Mis à jour Updated: 17/06/2013 - 17:01:16
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Téléchargements Downloads: 631
Visibilité Visibility: Archive publique
Shortlink : http://ti-pla.net/a18056
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Description
Fichier TxtView généré sur TI-Planet.org.
Compatible TI-73/76/82/83/84.
Nécessite l'intallation d'un kernel/shell compatible et du programme TxtView approprié.
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Chapitre 8 : Principe d'inertie et quantité de mouvement
Un point matériel est un objet dont la taille est suffisamment petite pour qu'il puisse être modélise par un point
Un système est l'ensemble des points matériels que l'on étudie. Tout ce qui n'appartient pas au système constitue le milieu extérieur.
Principe d'inertie : Dans un référentiel galiléen, si le vecteur vitesse du centre d'inertie d'un système est un vecteur constant ( Vg = cte ), alors la somme vectorielle des forces qui s'exercent sur le système est nulle ( [Fext = 0 ) et réciproquement.
Un tel système est dit isolé.
Le centre d'inertie d'un système isolé est donc, soit au repos, soit en mouvement rectiligne uniforme dans un référentiel galiléen
Un référentiel galiléen est un référentiel dans lequel le principe d'inertie est vérifié.
Dans un référentiel donné, le vecteur vitesse du point A à la date t est égal à la dérivée par rapport au temps du vecteur position à cette date :
(V(t)) = (d(OA))/dt tangente en A à la trajectoire
Le mouvement est rectiligne uniforme si le vecteur vitesse est constant : V = cte
Le vecteur quantité de mouvement d'un point matériel de masse m et animé d'une vitesse (v) est : (p) = m(v)
Le vecteur quantité de mouvement d'un système est égal à la somme des vecteurs quantité de mouvement des points matériels qui le constituent :
(P) = (P1) + (P2) + ... = ( [Pi )
Dans un référentiel galiléen, le vecteur quantité de mouvement d'un système isolé est un vecteur constant : (p) = ( cte )
On dit qu'il y a conservation de la quantité de mouvement
Pour un système isolé immobile qui se divise en deux parties A et B, lors d'une propulsion par réaction, la conversation de la quantité de mouvement impose :
(Pa) + (Pb) = (0) soit (Pa) = -(Pb)
Chapitre 9 : Lois de Newton
Dans un référentiel donné, le vecteur accélération (a) d'un point à un instant t est la dérivée par rapport au temps du vecteur vitesse (v) du point à cet instant :
(a(t)) = d(v) / dt La valeur de l'accélération s'exprime en m.s-2
Dans un référentiel donné, le vecteur accélération d'un point en mouvement rectiligne uniformément varié est un vecteur constant :
(a(t)) = ( cte )
Dans un référentiel donné, le vecteur accélération d'un point en mouvement rectiligne uniforme est un vecteur nul : (a(t)) = (0)
Deuxième loi de Newton
Dans un référentiel galiléen, la somme vectorielle des forces qui s'exercent sur un point matériel est égale à la dérivée par rapport au temps du vecteur quantité de mouvement du point matériel :
( [F = d(p) / dt )
Si la masse m du point matériel reste constante, la deuxième loi devient : ( [F = m(a) )
Troisième loi de Newton : Fa/b = -Fb/a
Deuxième loi de Newton à un point matériel : (a) = (g) = (cte)
Deuxième loi de Newton à une particule chargée : (a) = q(E)/m = ( cte =
Chapitre 10 : Mouvements de satellites et planètes
Quand un mouvement d'un point A est circulaire uniforme, la valeur v de sa vitesse est constante et le vecteur accélération est radial et centripète ; sa valeur est :
A = An = v²/r
La valeur v de la vitesse du satellite et sa période T de révolution sont données par :
v = RACINE[ GM/r ]
T = 2pi RACINE[ (r^3)/GM ]
Lois de Kepler :
1) Dans un référentiel héliocentrique, la trajectoire du centre d'une planète et une ellipse dont l'un des foyers est le centre du Soleil
2) Le segment [SP] qui relie le centre du Soleil à celui de la planète balaie des aires égales pendant des durées égales
3) ( T² / r^3 ) = k où k = (4pi²)/GM
Chapitre 11 : Les oscillateurs et la mesure du temps
TRAVAIL FORCE CONSTANTE :
Wab(F) = (F).(AB)
Wab(F) = F x AB x cos( TETA )
Force conservative lorsque le travail de cette force lors d'un déplacement d'un point A à un point B ne dépend que des positions de A et B
TRAVAIL FORCE CONSERVATIVE
Travail du poids : Wab(P) = mg(Za - Zb)
Travail de la force électrique : Wab(Fe) = q Uab ( Uab = volt )
TRAVAIL FORCE NON CONSERVATIVE
Wab(f) = -f x AB
En l'absence de frottements, l'énergie mécanique se conserve
En présence de frottements, l'énergie mécanique d'un système diminue progressivement, les forces de frottements dissipent de l?énergie pas transfert thermique
DELAT(Em) = W(F non conservative) < 0
Chapitre 12 : Relativité du temps
Postulat 1 : Les lois de la physique s'expriment de la même façon dans tous les référentiels galiléens
Postulat 2: La vitesse de propagation de la lumière dans le vide est indépendante du mouvement de la source lumineuse et elle est invariante quel que soit le référentiel galiléen
Conséquence : Il existe une vitesse limite, égale à la célérité c de la lumière dans le vide, qui ne peut être dépassée par aucun signal transportant une information, ni aucune particule
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Nécessite l'intallation d'un kernel/shell compatible et du programme TxtView approprié.
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Chapitre 8 : Principe d'inertie et quantité de mouvement
Un point matériel est un objet dont la taille est suffisamment petite pour qu'il puisse être modélise par un point
Un système est l'ensemble des points matériels que l'on étudie. Tout ce qui n'appartient pas au système constitue le milieu extérieur.
Principe d'inertie : Dans un référentiel galiléen, si le vecteur vitesse du centre d'inertie d'un système est un vecteur constant ( Vg = cte ), alors la somme vectorielle des forces qui s'exercent sur le système est nulle ( [Fext = 0 ) et réciproquement.
Un tel système est dit isolé.
Le centre d'inertie d'un système isolé est donc, soit au repos, soit en mouvement rectiligne uniforme dans un référentiel galiléen
Un référentiel galiléen est un référentiel dans lequel le principe d'inertie est vérifié.
Dans un référentiel donné, le vecteur vitesse du point A à la date t est égal à la dérivée par rapport au temps du vecteur position à cette date :
(V(t)) = (d(OA))/dt tangente en A à la trajectoire
Le mouvement est rectiligne uniforme si le vecteur vitesse est constant : V = cte
Le vecteur quantité de mouvement d'un point matériel de masse m et animé d'une vitesse (v) est : (p) = m(v)
Le vecteur quantité de mouvement d'un système est égal à la somme des vecteurs quantité de mouvement des points matériels qui le constituent :
(P) = (P1) + (P2) + ... = ( [Pi )
Dans un référentiel galiléen, le vecteur quantité de mouvement d'un système isolé est un vecteur constant : (p) = ( cte )
On dit qu'il y a conservation de la quantité de mouvement
Pour un système isolé immobile qui se divise en deux parties A et B, lors d'une propulsion par réaction, la conversation de la quantité de mouvement impose :
(Pa) + (Pb) = (0) soit (Pa) = -(Pb)
Chapitre 9 : Lois de Newton
Dans un référentiel donné, le vecteur accélération (a) d'un point à un instant t est la dérivée par rapport au temps du vecteur vitesse (v) du point à cet instant :
(a(t)) = d(v) / dt La valeur de l'accélération s'exprime en m.s-2
Dans un référentiel donné, le vecteur accélération d'un point en mouvement rectiligne uniformément varié est un vecteur constant :
(a(t)) = ( cte )
Dans un référentiel donné, le vecteur accélération d'un point en mouvement rectiligne uniforme est un vecteur nul : (a(t)) = (0)
Deuxième loi de Newton
Dans un référentiel galiléen, la somme vectorielle des forces qui s'exercent sur un point matériel est égale à la dérivée par rapport au temps du vecteur quantité de mouvement du point matériel :
( [F = d(p) / dt )
Si la masse m du point matériel reste constante, la deuxième loi devient : ( [F = m(a) )
Troisième loi de Newton : Fa/b = -Fb/a
Deuxième loi de Newton à un point matériel : (a) = (g) = (cte)
Deuxième loi de Newton à une particule chargée : (a) = q(E)/m = ( cte =
Chapitre 10 : Mouvements de satellites et planètes
Quand un mouvement d'un point A est circulaire uniforme, la valeur v de sa vitesse est constante et le vecteur accélération est radial et centripète ; sa valeur est :
A = An = v²/r
La valeur v de la vitesse du satellite et sa période T de révolution sont données par :
v = RACINE[ GM/r ]
T = 2pi RACINE[ (r^3)/GM ]
Lois de Kepler :
1) Dans un référentiel héliocentrique, la trajectoire du centre d'une planète et une ellipse dont l'un des foyers est le centre du Soleil
2) Le segment [SP] qui relie le centre du Soleil à celui de la planète balaie des aires égales pendant des durées égales
3) ( T² / r^3 ) = k où k = (4pi²)/GM
Chapitre 11 : Les oscillateurs et la mesure du temps
TRAVAIL FORCE CONSTANTE :
Wab(F) = (F).(AB)
Wab(F) = F x AB x cos( TETA )
Force conservative lorsque le travail de cette force lors d'un déplacement d'un point A à un point B ne dépend que des positions de A et B
TRAVAIL FORCE CONSERVATIVE
Travail du poids : Wab(P) = mg(Za - Zb)
Travail de la force électrique : Wab(Fe) = q Uab ( Uab = volt )
TRAVAIL FORCE NON CONSERVATIVE
Wab(f) = -f x AB
En l'absence de frottements, l'énergie mécanique se conserve
En présence de frottements, l'énergie mécanique d'un système diminue progressivement, les forces de frottements dissipent de l?énergie pas transfert thermique
DELAT(Em) = W(F non conservative) < 0
Chapitre 12 : Relativité du temps
Postulat 1 : Les lois de la physique s'expriment de la même façon dans tous les référentiels galiléens
Postulat 2: La vitesse de propagation de la lumière dans le vide est indépendante du mouvement de la source lumineuse et elle est invariante quel que soit le référentiel galiléen
Conséquence : Il existe une vitesse limite, égale à la célérité c de la lumière dans le vide, qui ne peut être dépassée par aucun signal transportant une information, ni aucune particule
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